泛函分析(中)

此节课中,将先完善这门课的工具,之后进行一些经典空间的分析。

Hilbert空间

基础

  • 内积空间:满足正定性、复共轭对称性、复共轭双线性性的玩意就是内积,带着内积的空间就是内积空间

​ 内积空间下有重要的Cauchy不等式,|x,y|||x||||y||。值得说明的是,在之前我们用符号x,y时,y有时指E中的元素,尽管意义不同,此时也有|x,y|||x||||y||。通过Riesz表示定理,我们可以把后式看作Cauchy不等式的推广。

​ 内积空间可以通过||||=,导出范数空间。范数空间中的范数满足平行四边形法则||x+y||2+||xy||2=2(||x||2+||y||2)时,可以通过极化恒等式导出内积。内积是连续函数。在内积空间中,保内积和保范映射等价。

  • 同构:称H1,H2同构,如果存在U:H1H2是线性双射并且是等距同构。

  • Hilbert空间:完备的内积空间

  • 正交:如果x,y=0,记为xy,称xy正交。

    xy时,||x+y||2=||x||2+||y||2

  • 正交补:设X是子空间,X:={z:zX}称为X正交补

    X=span(X),且正交补是闭子空间

一致凸

  • 一致凸:设E赋范,若ϵ>0δ>0,当x,y满足||x||=||y||=1||xy||>ϵ时,有||12(x+y)||<1δ,则称E一致凸

​ 一致凸具有较良好的性质

E是一致凸Banach空间,如果{xn}弱收敛于x0{||xn||}收敛于||x0||,那么{xn}收敛于x0

​ 内积空间根据平行四边形法则,是一致凸的空间

直和分解

(正交投影定理):设H是一致凸赋范空间,ME的完备凸子集,任取xE,存在唯一的yM使||xy||=d(x,M)

​ 根据正交投影定理,可得

(正交分解定理):设H是内积空间,WH的完备子空间,则H=WW

​ 该定理的推论为:对Hilbert空间H以及闭子空间WH=WW

幺正基

  • 幺正系:在Hilbert空间中,设{ej}为两两正交的单位向量,则称{ej}为幺正系

​ 有如下重要的不等式与等式

(Bessel不等式):设{en}为幺正系,n=1|x,en|2||x||2n=1x,enen无条件收敛

(Parseval等式):n=1|x,en|2=||x||2当且仅当n=1x,enen=x

​ 根据Bessel不等式,我们可以说明对幺正系{ej}{x,ej}中至多有可数个非零项,并且可以定义jx,ejej

  • 幺正基:设幺正系{ej}满足x,x=jx,ejej,则称{ej}为幺正基

​ 幺正基有下列等价刻画:(1){ej}为极大幺正系(2)x,||x||2=j|x,ej|2 (3)span({ej})=H

​ 幺正基之间互相等势,称幺正基的维数为Hilbert维数。和有限维情况类似,两个Hilbert空间同构当且仅当Hilbert维数相同。而一个有趣的事实是Hilbert空间可分当且仅当其Hilbert维数至多可数。

Riesz表示定理

​ 固定内积中的第二维y,则x,y可以视为关于x的线性泛函,且因x,y||x||||y||,该线性泛函为有界的。我们设该映射为ττ是复共轭线性保距映射,且ker(τy)={y}

​ Riesz表示定理说明内积作为双线性型,其伴随表示和空间中的伴随映射存在一一映射

(Riesz表示定理)设H是Hilbert空间,fH,那么存在唯一的yH,使得τy=f

​ 根据Riesz表示定理,τ:HH实为复共轭线性等距同构,因而不难得到:Hilbert空间是自反的Banach空间

自伴算子

  • 伴随映射:在Hilbert空间H1,H2中,设AL(H1,H2)满足xH1,yH2Ax,y=x,Ay,那么称AA伴随映射

​ 这里的,对应内积,实际上A=τ11A¯τ2:H2H1。这里A¯是在赋范空间意义下的伴随映射,性质也因此稍有不同:

​ (1)AA是复共轭线性保距映射(2)(BA)=AB (3)A=A (4)像与核之间的关系同之前的写法

​ 当取H1=H2=H时,A,AL(H,H),可以进行比较

  • 自伴算子:对AL(H,H),若A=A,称A自伴算子

  • 正规算子:对AL(H,H),若AA=AA,称A正规算子

    自伴算子是特殊的正规算子,正规算子具有更好的性质

AL(H,H),那么

(1)kerA=kerA=kerA2

(2)(imA)=kerAimA=(kerA)

  • 酉算子:对AL(H,H),若A保距,称A酉算子

    和有限维情况类似,A为酉算子当且仅当AA=AA=I,这又当且仅当A保距且正规

​ 当A是自伴算子时,我们可以定义二次型

  • 二次型:设H为Hilbert空间,AL(H,H)自伴,定义(x,y)=Ax,y,那么(,)有复共轭对称性和复共轭双线性性

    q(x)=(x,x)则称为二次型

​ 一般来说,二次型可以通过极化恒等式表达出所有的(x,y)

​ 在复数域内x,Ax,x=0时,可推导出A=0。但在实数域内,x,Ax,x=0需要补充A自伴的条件,方有A=0

​ 对AA进行考虑,得到A=A当且仅当Ax,xR

​ 自伴算子的范数可以通过单位球面上的双线性型进行刻画:||A||=sup{|Ax,x:||x||=1}

||A||2=||A||2=||AA||

紧算子

下面的讨论应该归属于Riesz-Schauder理论

基础

  • 紧算子:设E,F赋范,TL(E,F)T(BE(0,1))是紧集,则称T为紧映射

    等价的说法是T(BE(0,1))是相对紧集

​ 紧算子还有如下的等价定义:(1)T将有界紧映射到相对紧集(2)对有界数列{xn}{Txn}有收敛子列

​ 一个比较无聊的命题是:IE是紧算子当且仅当E有限维,这是由有限维赋范空间的局部准紧性质决定的

​ 因有限维空间中有界集均有相对紧集,有限秩算子一定是紧算子。有限秩算子和紧算子构成子空间,记紧算子空间为L0,有限秩算子空间为L00。当S,T中有一者紧时,ST也将是紧算子。

下面是我们常用之定理

F完备时,L0L的闭子空间

​ 我们想证明映射为紧算子时,可以尝试用有限秩的算子进行逼近

​ 特别的,在赋范空间E到Hilbert空间H的映射中,甚至有L00(E,H)=L0(E,H)

​ 最后是常用结论:设{xn}为弱收敛序列,T紧,则{Txn}收敛

​ 紧算子的伴随映射的紧性也维持地较好

(Schauder定理):设E,F赋范,TL(E,F),则TL0(E,F)时有TL0(F,E)。反之,当TL0(F,E)F完备时,TL0(E,F)

谱论

​ 到这里就直接陈述结论了,具体过程不进行详述了

E线性空间,设AEnd(E),若存在n1,n2使得kerAn1=kerAn1+1以及imAn2=imAn2+1,那么存在n0,使得kerAn=kerAn+1以及imAn=imAn+1仅对一切nn0成立。此时定义F1=kerA=kerAn0,F2=imA=imAn0E有直和分解F1F2A|F1为自同构,An0|F2=0

​ 之后我们直接陈述最终的结论

E为Banach空间,TL0(E,E),那么

(1)σ(T){0}σp(T),且当dimE=时,0σ(T)

(2)任取λσ(T){0},记Vλ=n=1ker(λIT)n,那么dimVλ<(λIT)|Vλ幂零

(3)取{λi}i=1kσ(T){0},那么E=Vλ1...VλkWWT的不变子空间,σ(T|W)=σ(T){λi}i=1k

(4)λ0λ不是σ(T)的聚点

​ 也存在好用的中间结论

E为Banach空间,TL0(E,E),那么对λ0,n>0

(1)dimker(λIT)n<

(2)im(λIT)n闭,且dimcoker(λIT)n=dimker(λIT)n<

​ 其中的dimcokerAimA的余维

自伴算子

​ 以下定理说明正规算子的谱论将有漂亮的分类结果

A正规,则r(A)=||A||,进一步,||A||n=||An||

​ 为了应用谱映射定理,先说明一点:对多项式pA正规自然p(A)正规。而p是实系数多项式时,A自伴则p(A)自伴。

A为正规算子

(1)σr(A)=

(2)Vλ=n=1ker(λIA)n=ker(λIA)

(3)λσp(A)当且仅当λσp(A),且Vλ(A)=Vλ(A)

(4)λ1,λ2σp(A)λ1λ2时,Vλ1(A)Vλ2(A)

​ 和有限维情况类似的有:对自伴算子Aσ(A)R

​ 仍和有限维一样,二次型可刻画自伴算子的谱:maxσ(A)=sup{Ax,x:||x||=1}minσ(A)类似

  • 正算子:设A自伴,如果(x,x)A0恒成立,则称A是正算子,记为A0

​ 正算子对应半正定,AB0时,也记为AB

​ 和有限维一样,A0当且仅当minσ(A)0

​ 常用的结论:AA0,利用该形式可以较方便的求||A||

例子

Lp[a,b]

​ 下述结果的讨论可以扩展到σ有限的测度空间中,但我们省略

​ 当p<时,Lp[a,b]是完备、可分的空间

​ 当p=时,L[a,b]是完备但不可分的空间

​ 我们有如下重要的不等式

2p<时,||f+g||pp+||fg||pp2p1(||f||pp+||g||pp)

1<p2时,||f+g||pp+||fg||pp2(||f||pp+||g||pp)p1

​ 该不等式说明:1<p<时,Lp空间一致凸且自反

​ 如下为对偶表示的要论

1p,对fLp,gLp,定义f,g=fg,那么:当1<p时,Tg=,gLp(Lp)的等距同构

​ 注意我们未说明L1关于(L)的对偶表示,这一般是不成立的

C[a,b]

​ 一般在C[a,b]上考虑L范数,C[a,b]是完备、可分的空间

​ 研究紧性则考虑下面的重要定理

  • 等度连续:对AC[a,b],若ϵ>0,存在δ>0,当|x1x2|<δ时,fA,有|f(x1)f(x2)|<ϵ,则称A等度连续

(Arzela-Ascoli定理)AC[a,b]相对紧当且仅当A有界并且等度连续

C[a,b]的一类重要的子空间为Ck[a,b],在其上有Ck范数:||f||Ck:=i=0kmaxx[a,b]|f(i)(x)|CkL范数等价,也即C>0,使得||f||CkC||f||L。由此,我们知道(Ck,||||Ck)也是完备、可分的空间。

​ 该定理的重要推论是:对m>l0I:(Cm[a,b],L)(Cl[a,b],L)为紧映射

C[a,b]Lp[a,b]的子空间,但对1p<(C[a,b],Lp)不完备,故C[a,b]非闭子空间(C[0,1]上,考虑xn的极限)

C[a,b]的对偶表示与测度相关

(Riesz表示定理):设K为紧Hausdorff空间,记M(K)为所有有限正则Borel测度的全体,对fC(K),μM(K),定义f,μ=fdμ,那么Tμ=,μM(K)(C(K))的等距同构

​ 根据Riesz表示定理,可简化C[a,b]中的弱收敛

在紧Hausdorff空间中,{fn}{f0}C(K){fn}wf0当且仅当sup{||fn||}<{fn}点态收敛于f0

零散例子

​ 在序列上,也有相应的lp空间

​ 我们较容易得到对偶表示:对flp,glp,定义f,g=figi,该求和收敛,定义为良定义

​ 那么按映射TTb=,b,可说明T:lp(lp)为等距同构

​ 唯一的例外便是l1,定义c0为序列极限为0的序列,c0l的闭子空间,并且T:l1(c0)为等距同构

l1还有如下的特性:

l1中弱收敛和收敛等价